Схема такая же простая, как и в предыдущем случае:

Несомненный плюс этой схемы, то что ДЗ могут быть совершенно идентичными по параметрам. И без особого труда и утомительных расчетов может быть изготовлен ускоритель сколь угодно большой длины, с каким угодно количеством ступеней. Плюсы этих систем очевидны: благодаря слабому начальному полю, энергия которого определяется в нашем случае 1/5 тока разрядки (в общем случае 1/n, где n - кол-во ступеней ускорителя и, следовательно, кол-во токов на которые разделяется ток разрядки С6), система имеет малый начальный импульс. Таким образом первоначальной пустой растраты энергии не происходит. Снаряд ускоряется плавно, без локальных толчков. Магнитное поле не работает против себя и не тормозит снаряд, когда он уже ускорился.

Чрезвычайно серьезными минусами обоих этих систем является то, что их теоретический КПД не может превышать 50%, поскольку только половина потенциальной энергии конденсатора накачки передается снаряду, другая половина бесполезно остается в виде потенциальной энергии заряженных БК, которые кстати необходимо разрядить для следующего выстрела. Собственно поэтому эти схемы и получили название полуволновых. т.к. в них магнитное поле как бы нарастает волной, а на вершине этой волны, как бы на ее гребне находится точка нуль градиента, которая по мере нарастания поля проходит путь от середины Т1 до середины Т3. Т.е. практически от начала ускорителя до его середины. Эти минусы полуволновых схем весьма неприятны и, совершенно естественно, что дальнейшие шаги на пути увеличения КПД такого рода систем направлены в сторону перехода к полностью волновым схемам.
О них далее и пойдет речь.

Общая концепция волновых схем